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A L'ÉTUDE DES LIQUIDES VOLATILS. 71 
en remplaçant dans T, d’ par 24, ainsi T —2T', tandis 
que la chaleur soustraite au réfrigérant À sera constante 
- dans les deux cas. 
Il peut se faire également que toutes ces quantités À, €, 
P, P’,0, etc. varient d'un liquide à l’autre, de telle sorte 
que les équations n'aient rien de général comme résultat 
théorique, et qu'il ne faille les appliquer que pour chaque 
liquide en particulier en puisant les coefficients numéri- 
ques chez des expérimentateurs dignes de confiance. 
Ainsi en ne faisant aucune hypothèse sur la constitu- 
tion des liquides et des gaz, en acceptant l'arbitraire et 
l’empirisme en cette matière, nos deux équations restent 
essentiellement indépendantes. 
C'est ici que se place une hypothèse (et nous appuyons 
sur ce mot, car c’est une pure et simple hypothèse) nous 
supposons que la cohésion des liquides soit constante pour 
tous, nous admettons que la mobilité des molécules carac- 
térisant cet état fluide corresponde à une attraction molé- 
culaire ou atomique égale, c’est-à-dire que À et À’ rap- 
portées à deux molécules soient égales et constantes pour 
tous les liquides quelconques. 
Cette première hypothèse nous fournit une relation 
entre les équations I et IT. 
Nous ferons maintenant une seconde hypothèse, c'est 
que le cycle de Carnot s’applique aux liquides volatils et 
à leurs changements de volume quand ils se volatilisent, 
et qu’il établit le rapport entre le travail dépensé et la 
chaleur absorbée. 
Ces deux hypothèses sont donc basées : la première sur 
une déduction reposant sur un état physique analogue des 
liquides, la seconde sur le principe d'égalité de rendement. 
