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7 2 APPLICATION DE LA THÉORIE  MÉCANIQUE DE 
Si la seconde hypothëse ne se vérifiait pas, on pourrait 
accoupler 2 cycles réversibles, celui de Carnot et celui 
fourni par un liquide volatil; la différence de ces deux cy- 
cles serait représentée par la transformation d’une cer- 
taine quantité de chaleur ambiante en travail méca- 
nique. | | 
En effet, le cycle de Carnot prouve que lorsqu'on a 
une quantité de chaleur Q disponible à une température 
t et { on peut toujours transformer en travail une quan- 
tité 
Q ie calories. 
Dans le cycle représenté dans notre figure 1, on dis- 
pose dans le condenseur d’une quantité de chaleur qui 
est au minimum de 
Q = à à une température f 
donc on pourra toujours en retirer une force motrice 
donnée par l’expression 
T=) ECS D F K4335 (équival"® mécaniq. de la chaleur). 
Si cette quantité est supérieure à T tirée de notre équa- 
tion (T), nous aurons évidemment un travail disponible 
qui sera exprimé par l’accouplement de ces deux cycles, 
soit T’ — T et qui sera soutiré aux sources de chaleur 
ambiantes. 
Introduisons dans nos deux équations Let IT nos deux 
hypothèses, nous aurons les relations suivantes : 
Notre équation (Il) peut être représentée par 
Ài—c(t-—1t) = Q. Chaleur absorbée en A. 
Calculons par le moyen du cycle de Carnot le travail 
que l’on doit dépenser pour soutirer une quantité de 



