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73 APPLICATION DE LA THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR 
Soit également P la pression à la température £°. 
Choisissons pour tous les liquides une pression P— con- 
stante — 760", elle correspond au point d’ébullition. 
Puisque la pression extérieure exercée par les vapeurs 
sur le liquide est constante, l'effort de la chaleur et son tra- 
vail de désagrégation est représenté exactement par la chaleur 
latente interne à cette température. Or si la force est F agis- 
sant d’après une loi quelconque suivant un espace égal 
pour tous les liquides, le travail de désagrégation pour 
séparer à l’état gazeux un atome de liquide, sera F # — 
constante. 
Le nombre des atomes contenus dans un poids 1 est 
2 mais il faut prendre + pour la température £, c’est-à- 
dire la densité de l’atome variable suivant la température 
du point d'ébullition. 
Intégrant le travail élémentaire pour un poids 1 kilo- 
gramme, la somme doit représenter la chaleur latente in- 
terne du liquide à la température #° et l’on a l'équation 
fondamentale VI. 
è .___K(2%4 +6) 
(VD on hrg XI 
d'où l’on déduit 
2 PB a 
(VIN) Li 
et faisant disparaître le facteur constant 274 pour tous les 
liquides, on arrive à 
(VID 
équation liant le poids atomique avec la température et 
la chaleur latente interne. 
Avant de faire la vérification numérique, nous remar- - 
querons que la chaleur latente externe est sensiblement 
s - 
FRS 


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