80 APPLICATION DE LA THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR 
Puisque la cohésion est constante pour tous les liqui- 
des, que représentent les différences observées par M. 
Régnault dans les chaleurs latentes internes aux diverses 
températures ? Elles ne sont que l'expression du travail 
dépensé pour séparer les atomes constituants du liquide 
de la température £ à 4". Si nous admettons que les tem- 
pératures soient proportionnelles aux amplitudes des écarts 
des atomes entre eux, appelant F l'attraction de deux ato- 
mes pour une distance À degré, — l'attraction pour 
une température +, et l'intégrale du travail nécessaire 
RTE 
pour élever la température de # en #’ sera F ll ss 
: À 
il faut répéter ce travail élémentaire pour chaque atome 
du liquide et rapportant le travail au kilogramme, on aura 
L 
ee = Ra — travail dépensé pour élever la tempéra- 
ture du es de ten”. Divisant cette quantité par 
l'équivalent mécanique 433,5, on devra obtenir les diffé- 
rences des chaleurs latentes internes, de là l'équation IX. 
‘ 
F l \ 
(IX) D as fe ve — différence des chaleurs latentes 
CET internes; 
mais nous avons démontré que pour 7e les liquides la 
l'd 
cohésion est la même, donc le facteur ar 5 f, + =K 
pour tous les liquides et l’équation IX se simplifie en celle- 
el : 
(X) différence des chaleurs internes = K +. 
Nous concluons de cette équation X que pour deux : 
mêmes températures £ et t”, prises arbitrairement, la dif- 
férence des chaleurs latentes internes multipliée par le poids 
atomique est un nombre constant pour tous les liquides. 

