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90 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
16° et 41° C, ce qui prouve que la vitesse de propagation ne 
varie pas avec la densité d’un même liquide. En outre, cette 
vitesse est aussi la même pour des liquides de densités très- 
différentes, tels que l’eau et Palcool méthylique, ce qui 
avait déjà été reconnu par les frères Weber dans le cas des 
auges rectangulaires. 
En revanche, la théorie mathématique des ondes prévoit 
que leur vitesse de propagation doit dépendre, jusqu’à un 
certain point, de la profondeur du liquide, et c’est en effet 
ce que M. le D° Guthrie a vérifié expérimentalement. 
Îl a trouvé que la vitesse va en diminuant réguliérement 
depuis la profondeur de 290°" jusqu’à celle de 50"”. Au- 
dessous de 30°" de profondeur, il n’est plus possible d’ob- 
tenir un système d’ondulations fondamentales. Cet effet du 
fond du vase augmente avec le diamètre de celui-ci, car il se 
fait sentir à une profondeur moindre dans une auge ayant 
914" de diamètre que dans celles dont le diamètre est plus 
large. L'influence de la profondeur est donc en rapport avec 
l'étendue de la surface vibrante. 
Dans le système binodal, la longueur d’onde est égale au 
diamètre de l’auge. Si donc la vitesse de propagation est. 
comme la théorie l'indique, proportionnelle à la racine car- 
rée de la longueur d'onde, en désignant par C une con- 
stante et par d le diamètre, la vitesse de propagation peut 
être représentée par » = C 4/ d. Comme, d'autre part, le 
nombre des pulsations du liquide, c’est-à-dire de reproduc- 
tion d’une même phase en un même point est en raison inverse 
du diamètre, en désignant ce nombre par *, on devra avoir : 
n = ee ’'est-à-dire » /d = C. 
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Ainsi, dans le système d’ondes binodales, le produit du 
nombre des pulsations par la racine carrée du diamètre de 
l’auge doit être une quantité constante. Or, M. le D’ Guth- 
rie a vérifié qu'il en est effectivement ainsi, ce qui prouve 
que la vitesse de propagation varie bien proportionnelle- 
ment à la racine carrée de la longueur d’onde. 


