Le 
TRAITÉ D'ÉLECTRICITÉ STATIQUE. | 
gne, la résullante pourra être, suivant les cas, attractive 
répulsive. | ; 
298. Considérons enfin les trois corps proposés À, B et C, 
dont les potentiels sont V,, V, et V. Nous décomposerons 
l’état électrique en trois autres. Dans le premier état, le con- 
4 ducteur GC est au potentiel V, et les deux autres non isolés, 
ce qui correspond à une charge — c du premier, et à des 
charges égales à — c’ sur chacun des deux autres, à cause de 
la symétrie; on aura donc, pour ce premier cas d'équilibre, 
CoOnductenrs 5. 20e À C B 
Potentiels*. 77%" 0 I 0 
Gharges LS —C +c  —c 
Pour le deuxième cas, le conducteur À sera porté au po- 
tenliel V,, et les deux autres en communication avec le sol, 
ce qui donnera de même 
Conducteurs . . . . . A C B 
Potentiel tres un V, 0 0 
CHATS L'OEATS —a —# —(" 
Enfin, dans le troisième cas d’équilibre, le conducteur B_ 
sera au potentiel V,, et l’on aura encore 
Conducteurs ..... A C B 
Potentiels:.;: fiv 0 0 Vi 
Charges nes er —Ù" —Ÿ D. 
La superposition de ces trois états d'équilibre reproduira 
bien l’équilibre proposé ; il reste à évaluer les forces exer- 
cées sur le conducteur intermédiaire C. 
Remarquons d’abord que les couches électriques —c’ n’in- 
terviennent pas, parce que les forces qu’elles exercent sur C 
sont symétriques et donnent une résultante dont le moment 
est nul ; il suffil donc d’évaluer les actions des couches — « 
et — a", — b" et + b sur les trois couches €, — a et — b. 
Les couches «a et — a” exercent sur la couche c deux actions, 
l’une répulsive, l’autre altractive, qui poussent toutes deux 
