TRAITÉ D'ÉLECTRICITÉ STATIQUE. 99 
bizarres et sont lancées à une assez grande distance. On 
évite en partie cet ineonvénient en garnissant les récepteurs 
de tubes de verre qui forment entonnoirs. 
La valeur dynamique de l'électricité ainsi produite pro- 
vient de l'énergie du liquide qui tombe; elle serait égale au 
travail de la pesanteur sur les gouttes liquides pendant leur 
trajet, si ces gouttes arrivaient aux récepteurs avec une vi- 
tesse nulle, et elle correspond exactement à leur perte de 
force vive. La déperdition était tellement faible dans l’appa- 
reil de M. Thomson, qu'il pouvait rester électrisé pendant 
des années à l’aide d’un écoulement de liquide insignifiant ; 
une seule goutte, par exemple, tombant de chaque tube tou- 
tes les trois minutes, était suffisante pour maintenir la charge 
constante. 
864. 11 y a d’ailleurs une relation très-simple entre les 
constantes de la machine et le nombre des gouttes qui doi- 
vent s’écouler pendant l'unité de temps, pour que la charge 
électrique aille en augmentant à partir du début de l’expé- 
rience. Soient C et C’ les capacités électriques des deux con- 
ducteurs, v compris les armatures intérieures des bouteilles 
correspondantes, V et V’ leurs potentiels en valeurs abso- 
lues, m et m' les coefficients de déperdition, # et n’ le nom- 
bre des gouttes qui tombent pendant l’unité de temps, cet c’ 
les capacités électriques des gouttes de chaque système au 
moment où elles se détachent. 
Pendant un temps infiniment petit df, l’accroissement de 
charge du conducteur G est égal à l’excès de l'électricité ap- 
portée par les gouttes sur celle qui se perd ; on aura donc 
en admettant la loi de déperdition de Coulomb, 
CaN = (n'e NV’ — mN dt, 
ou bien 
av F28 LA 
(1) Cr = (WEV — mV). 
On aura, de même, pour l’autre conducteur C, 
dN' 
(2) C’ +de ne\ -— m'\.. 
