SUR LES PROPRIÉTÉS DES RAYONS X. 13 
malement aux rayons et l'éclat de ce même écran sans 
l’interposition du corps; mais toutes conditions égales 
d’ailleurs. 
La transparence spécifique d’un corps étant la trans- 
parence observée, ramenée à l'unité d'épaisseur de ce 
corps, sera égale à la d°”*° racine de la transparence, si l’on 
désigne par d la distance parcourue par les rayons an 
travers de la couche absorbante. 
Les observations que j'ai faites sur la transparence 
depuis ma dernière communication ont, pour la plupart, 
été exécutées avec mon photomètre, J’amenais une lame 
du corps à étudier --- aluminium, étain, verre, ete. — 
devant une des deux moitiés également fluorescentes de 
l’écran et je rétablissais ensuite légalité d'éclat, soit en 
rapprochant le tube à décharges en avant duquel se trou- 
vait le corps en observation, soit en éloignant l’autre. 
Dans les deux cas la transparence cherchée est don- 
née par le rapport des carrés des distances du disque de 
platine à l'écran avant et après l'interposition du corps. 
En faisant traverser aux rayons une seconde plaque iden- 
tique à la première, on obtient de la même façon la trans- 
parence du corps étudié pour des rayons ayant déjà 
traversé une couche égale de la même substance. 
Le procédé que nous venons d'indiquer suppose que 
l’éclairement d’un écran fluorescent est inversement pro- 
portionnel au carré de sa distance à la source des radia- 
tions et cela n’est vrai que si l’air n’absorbe ni n’émet 
aucun rayon X et si, de plus, l'éclat de la lumière fluo- 
rescente est proportionnel à l'intensité de l’irradiation 
par des rayons de même nature. La première de ces deux 
conditions, nous le savons par ce qui précède, n’est pas 
réalisée, et quant à la seconde, il n’est point prouvé 
