SUR LA RÉSONANCE MULTIPLE, ETC. à ÿ 
mant une sorte de spectre continu ; à tout résonateur, au 
contraire, correspondrait une vibration de période bien 
déterminée et un résonateur quelconque ne pourrait 
entrer en activité que si, dans le spectre émis par l’exci- 
tateur, se trouve la radiation qui lui correspond. 
Dans la deuxième explication, qui fut proposée à peu 
près simultanément par MM. Poincaré ‘ et Bjerknes ”, on 
admet que l’excitateur et le résonateur ont chacun une 
vibration propre de période et d'amortissement bien dé- 
terminés qui ne dépendent que des dimensions et de la 
forme de ces appareils. (Il s’agit ici des dimensions élec- 
triques, savoir : la résistance R, la capacité Cet la self- 
induction L.) 
Voici comment on explique alors la résonance mul- 
tiple. 
L’équation qui, dans la théorie de Thomson, donne à 
chaque instant, dans une décharge, la valeur Q de la 
quantité d'électricité en mouvement, est la suivante : 
On Res QU à 
Ho Des ediids CL :2 
0 
La condition de la décharge oscillante 
R? 
HN Cr 
permet de poser 
ICE? . 1 Er 2 
Ho SE one 
et d’écrire l'équation précédente sous la forme : 
! Poincaré. Electricité et Optique, G. Carré, édit.; 1891; A7r- 
chives des sc. phys. et nat., 1891, t. XXV, p. 609. 
? Bjerknes. Wied. Ann. t. XLIV, p. 75; 1891; Archives, 1891, 
t. XX VI, p. 229, 
