DES ONDULATIONS ÉLECTRIQUES. 33 
Le résonateur est donc le siège d’un mouvement qui 
peut être considéré comme la superposition de deux vibra- 
tions pendulaires amorties. Remarquons que si nous 
posons 
rie, ÿ = aT, rie à —pT 
T et à sont la période et le décrément de l’excitateur, T’ 
et à les mêmes quantités propres au résonateur. 
Si à est considérable par rapport à d’, ce qui est le cas 
habituel, comme l’a montré M. Bjerknes ‘, la première 
vibration s’éteint rapidement, le phénomène est régi par 
la seconde et le résonateur vibre avec sa période propre : la 
longueur d'onde est variable avec le résonateur. 
Si, au contraire, c’est à qui est considérable par rap- 
port à à, au bout d’un temps très petit, la première vibra- 
tion subsiste seule : le résonateur vibre avec la période de 
l'excitateur ; la longueur d’onde doit donc être, dans ce 
cas, indépendante du résonateur. C’est ce résultat que je 
me suis proposé de vérifier expérimentalement. 
Deux choses sont à réaliser : l’augmentation de d’, la 
diminution de à. On peut augmenter le premier décré- 
ment en donnant pour self-induction, au résonateur, un 
fil de grande résistance. La valeur du décrément est, en 
effet, 
Te 
TR te 
d’après la théorie de Thomson. 
La résistance R, quand il s’agit d’oscillations aussi 
rapides, est liée à la résistance ordinaire ou ohmique p 
par la formule de lord Rayleigh 
! Bjerknes, loc. cit., p. 88. 
ARCHIVES, t. IV. — Juillet 1897. 3 
