ET DE SES SUPPORTS. 129 



fonction présente une particularité importante. Le terme 

 principal de Q esl, comme on l'a vu : 



mqh . , 3 mgh . < 



— ^ SMl 6 OU — :r- •'''n - a COS c?. 

 l l ^ ' 



De plus on a, d'après le mémoire déjà cité, en négli- 

 geant Taction troublante : 



m 



dcû=i/4-î/'l — sin ^-î- a cos *9. dl , 



ou, avec grande approximation, cp = j/— . î -}~ const. 

 et par suite : 



^ 2 mgh . , / . , i\ 



Q = —f- sin i a. COS. (p « + p ) 



en posant p = r/-?- ; c'est-à-dire que la somme dési- 

 gnée I se réduit presque à ce terme unique, les autres 

 ayant des coefficients beaucoup plus petits. 



Pour calculer le mouvement du support, nous devons 

 lui attribuer en premier lieu une forme arbitraire; nous 

 verrons ensuite comment le résultat peut s'étendre à d'au- 

 tres cas. 



Nous supposerons que le 

 corps élastique dont il s'agit 

 ait la forme d'un cylindre ou a 

 prisme horizontal, appuyé en 

 A contre un plan fixe ver- 

 tical, de longueur AO = c, i 

 et sur lequel agit en la force Q, normalement à sa face 

 terminale. Chaque section MM a alors un mouvement com- 

 mun à tous ses points. En nommant z la dislance AM 

 dans l'état d'équilibre, ei z -\- v ce qu'elle devient dans 

 l'état de mouvement, quand la section est en M 'M', v 



MM' Q 



//////I/ ////// 



MM' 



