ET DE SES SUrPORTS. 131 



mouvement persistant est donc rigoureusement repré- 

 senté par la formule v = v' . 



bi — et par suite — est tres-petit et cela pour tous 



les termes de la somme Z, en substituant sin -^ ^ — , 



p- 



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n 



cos — = 1 . on aura à très-peu près : 



n 



v' = a z 1 y cos {pi -\- q") = z aQ, 



et en particulier au point 0, u' étant au signe près le 

 même que y^, on aura z = c ely^= ac Q; cela ayant lieu 

 d'autant plus exactement que les valeurs de p sont plus 

 petites, ou les changements de Q plus lents, on peut en 

 conclure que ac = K ,K correspondant à la valeur sta- 

 tique de l'écart. 



Or, pour le terme principal de Q, on a p = j/-r- , ou 



nommant T la durée d'oscillation du pendule, 



r; zc. - c 



^ ^ Y' T ^ ^ ' 

 ici w T , ou l'espace parcouru par le son pendant le temps 

 T, est incomparablement plus grand que la longueur c du 

 support; le résultat ci-dessus est donc très-exact, et l'on 

 peut supposer y, = K Q. 



On trouverait, sauf la complication plus grande du 

 calcul, qu'il en est encore de même en assimilant les sup- 

 ports à deux prismes ou cylindres verticaux ayant par 

 suite un mouvement transversal et non longitudinal. 



Pour étendre ce résultat au cas général, il nous fatit 

 rappeler la marche que l'on suivrait pour intégrer les 

 équations du mouvement vibratoire. En nommant x, y les 

 coordonnées d'un point quelconque dans l'état d'équi- 



