DE LA LUMIÈRE. 249 
de tout pouvoir d’illamination, il suffira d'y répandre des 
particules très-ténues pour voir se produire le phéno- 
mène de la propagation latérale de la lumière polarisée 
suivant Les lois qui viennent d'être mentionnées. — C’est 
là un point important que j'avais déjà cherché à démon- 
trer dans mes précédentes recherches !, et dont je donne- 
rai plus loin de nouvelles preuves. 
Mais si, comme je le pense, nous sommes d'accord sur 
ce fait matériel, nous divergeons encore sur son interpré- 
tation et sur la cause même du phénomène. M. Lallemand 
considère que dans la surface enfumée, c’est chaque mo- 
lécule de carbone, ou plutôt l'atmosphère d’éther condensé 
autour de chaque molécule, qui détermine la propagation 
de la lumière dans toutes les directions. — Pour moi, je 
ne vais pas aussi loin, et je continue à l’attribuer au fait 
général de la réflexion qui se produit sur la surface de sé- 
paration de deux milieux inégalement réfringents: chaque 
particule de charbon, bien que très-petite, est composée 
d'un grand nombre de molécules, elle forme un petit 
corps réfléchissant la lumière; seulement, comme ses di- 
mensions sont très-petites, il n’y a plus annulation par 
interférence des rayons émis dans des directions différentes 
de celles qui sont déterminées par les lois ordinaires de la 
réflexion: il n’y a plus de réflexion spéculaire, mais diffu- 
sion dans toutes les directions. 
Voyons quelques conséquences de ces deux interpréta- 
tions. — Supposons un liquide n'ayant pas de pouvoir 
d'illumination; puis dans ce liqnide iutroduisons des par- 
ticules très-petites d’un corps solide n'ayant pas non plus 
de pouvoir d’illumination. Si la théorie de M. Lallemand 
‘ Voyez {rchives, 1870, tome XXXVIL, p. 150 et suivantes. 
LORIE D de 
te 
é 
EEE 
te 
# 
:S 
» T4 
rie 
Vi 
"44 
UE 
L! 
Fa 
HER 
° 
La 
dde 
À 
from ers 
