40 SUR l'écoulement du mercure 



courbes, à condition que la densité du mercure qui s'écoule ne 

 change pas. Or, ce n'est pas le cas. Outre les changements de 

 densité qui proviennent des variations de la température, et 

 dont il est facile de tenir compte, il y a encore le phénomène 

 d'amalgamation lorsque le mercure passe par le fil. Les pre- 

 mières gouttes de mercure contiennent relativement peu d'étain 

 en dissolution, et ce n'est qu'après, que la proportion du métal 

 augmente jusqu'à ce qu'elle atteigne une certaine limite. 

 Malheureusement, tous nos essais, pour arriver à une déter- 

 mination directe de la densité du mercure contenant de l'étain 

 dans des proportions si minimes, ont échoué à cause de la faible 

 variation de la densité. 



Nous avons alors tranché la question d'une autre façon. En 

 préparant des solutions d'étain dans le mercure de différentes 

 concentrations connues, nous avons constitué ainsi toute une 

 échelle d'amalgames liquides de diverses apparences, avec 

 laquelle nous avons comparé les amalgames qui s'écoulaient 

 par les fils. Cette comparaison nous a montré qu'on n'avait 

 jamais affaire avec des amalgames dont la densité s'écartât de 

 plus de 0,5 7o de celle du mercure pur. Ainsi, dans ces limites 

 d'approximation (0,5 %), on peut admettre que le poids du 

 liquide écoulé est toujours proportionnel à son volume. 



Ordinairement, dans une vérification de la loi de Poiseuille, 

 on tient compte de la force vive du liquide qui s'écoule. Or, 

 dans le cas qui nous occupe, quoique la masse spécifique du 

 mercure soit relativement grande (13,5), la vitesse d'écoule- 

 ment est tellement faible qu'on peut complètement négliger la 

 correction de la force vive qui en résulte. En effet, prenons 

 comme exemple le hl n"* 6 et calculons le débit maximum 

 d'écoulement. Le débit pour 25 heures est de 0,2318 gr., ce 

 qui fait 0,00927 gr. par heure ou 0,0001545 gr. par minute 

 (0,0000115 cm.-' par minute). Quand même la section est très 

 petite, la vitesse correspondante et la force vive demeurent 

 inappréciables. 



Dans nos expériences, l'extrémité du fil, par laquelle le mer- 

 cure s'écoulait, était tantôt libre, tantôt plongée dans le liquide 

 écoulé précédemment. Dans ces deux cas, on a deux régimes 

 différents. Dans le premier cas (extrémité libre), nous avons 



