296 RAYONNEMENT ET MATIÈRE 



La concordauce entre cette équation et l'expérience est 

 excellente, si nous adoptons pour les constantes h et le les 

 valeurs suivantes : 



h = 6,55 X 10--^ erg X sec. 

 Tz = 1,346 X 10-^^ erg X degré. 



Cette formule de Planck qui, comme nous l'avons vu, rend 

 parfaitement compte de la répartition de l'énergie dans le 

 spectre d'un corps noir rayonnant, doit être maintenant le 

 point de départ de nouvelles considérations. Il serait impos- 

 sible de présenter ici, les déductions complètes comme Planck 

 les a données. Nous voulons cependant esquisser très briève- 

 ment la marche suivie par Planck. 



Le fait, que le rayonnement exerce une pression sur les 

 parois environnantes, permit déjà à Boltzmann d'introduire 

 des considérations thermodynamiques dans les recherches théo- 

 riques des propriétés du rayonnement et de parvenir ainsi à 

 prouver la loi de Stefan. Cette méthode fut développée et pré- 

 cisée par Planck. La notion de température et l'entropie du 

 rayonnement monochromatique furent strictement définies. Les 

 lois de déplacements de Wien purent de cette façon être dédui- 

 tes directement de l'électrodynamique classique. Mais la mé- 

 thode était en défaut, dès que l'on voulait aborder le problème 

 de la répartion de l'énergie dans le spectre. Alors surgit l'idée 

 de suivre là, où la thermodynamique était impuissante, une 

 voie qui avait été employée avec grand succès dans la théorie 

 de la chaleur. Les méthodes statistiques de la théorie cinétique 

 de la chaleur permirent en effet à Maxwell de trouver sa célè- 

 bre loi de répartition des différentes vitesses entre les molé- 

 cules d'un gaz. La loi d'égale répartition de l'énergie permit 

 théoriquement de calculer le rapport des chaleurs spécifiques 

 des gaz simples. Ne devait-on pas pouvoir employer ces métho- 

 des dans le domaine du rayonnement, d'autant plus que la 

 définition statistique que Boltzmann avait donnée de l'entropie 

 nous a fourni la possibilité de rallier ces deux domaines. D'après 

 celle-ci, nous pouvons définir l'entropie d'un gaz à une cons- 

 tante additive près, comme le logarithme de la probabilité de 

 l'état du gaz. Nous envisageons ici la probabilité d'un état de 

 la façon suivante : Supposons, que nous observons le gaz pen- 



