302 RAYONNEMENT ET MATIÈRE 



eu 1900 que nous devons la clarté qui a été apportée dans les 

 phénomènes de cet effet photo-électrique. Il montre en effet, 

 qu'une surface métallique, sous l'influence de la lumière, émet 

 des électrons négatifs. L'intensité de ce rayonnement secon- 

 daire est directement proportionnelle à l'intensité delà lumière 

 incidente. Par contre, la vitesse avec laquelle les particules 

 électriques négatives quittent la surface est, dans des limites 

 relativement grandes, indépendante de l'intensité de la lumière, 

 et augmente, si la longueur d'onde de la lumière agissante di- 

 minue. Cette dernière particularité des phénomènes photoélec- 

 ti'ique était assez difhcile à expliquer; des hypothèses plus ou 

 moins vraisemblables furent établies à cet effet. Einstein dé- 

 montre, qu'en se basant sur l'hypothèse des quanta, cette pro- 

 priété doit être considérée comme une conséquence directe de 

 cette hypothèse. Il suffit seulement d'admettre que, l'énergie 

 du rayonnement incident est la source de l'énergie des élec- 

 trons qui quittent la plaque métallique et que l'énergie du 

 rayonnement incident ne possède pas une trop grande densité. 

 Einstein conclut encore que, la vitesse des électrons du rayon- 

 n-ement émis doit être dans ce cas une fonction linéaire de la 

 fréquence de la lumière agissante. 



Cette loi d'équivalence photo-électrique se trouva continuée 

 d'une façon éclatante par les expériences d'Erich Ladenburg 

 en 1907. De nouvelles expériences de Millikan (1912) montrè- 

 rent en plus, que si on abandonne la supposition d'une petite 

 densité de rayonnement de la lumière agissante faite par Ein- 

 stein, les électrons sortants atteignent en effet des vitesses qui 

 ne correspondent plus à la loi d'équivalence établie sur cette 

 supposition. 0. W. Richardson (1912) a continué tout dernière- 

 ment la théorie d'Einstein et a trouvé avec K. T. Compton la 

 confirmation expérimentale des relations obtenues. 



Einstein étend aussi ses considérations aux problèmes de la 

 transformation du rayonnement de longueur d'onde détermi- 

 née en rayonnement de longueur d'onde différente, par exemple, 

 dans les phénomènes de la fluorescence et de la phosphores- 

 cence. La règle connue de Stokes s'obtient comme conséquence 

 directe de ces considérations. Comme la règle de Stokes n'est 

 pas toujours exacte et cela dans des conditions où la densité de 



