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et les valeurs de p et de ii^. ii^, u^, lui correspondant pour les iso- 

 thermes 503°, 523°, 543°, o56°. 



Le diamètre ainsi déduit ne nous fournit aucune indication sur 

 l'incurvation, car il est sensiblement linéaire^. Son coefficient 

 an^-ulaire est de même signe que celui expérimental (nég-atif). 



La densité de la troisième phase est une fonction de la tempéra- 

 ture qui peut être considérée comme rectiligne^ (très légèrement 

 concave du côté des liquides), son coefficient angulaire est positif. 

 Il v a lieu de remarquer que dans l'équation (1) la différence 

 d'ordonnée entre les deux points, pour lesquels la dérivée de la 

 fonction (1) s'annulle, n'est plus qu'une très faible fraction 

 d'atmosphère (environ 0,06 atm.), ce qui a lieu au voisinage de 

 la température réduite 0,9936, la densité de cette troisième phase 



cl ^ d 

 se confond presque avec la valeur de —^-^ — --, c'est approximati- 

 vement à cette température réduite que nos expériences sur SO., ^. 

 par exemple, ont montré que l'état final demande un certain temps 

 pour être atteint et que le diamètre s'enfléchit. 



Si, comme on l'admet assez généralement, cette troisième phase 

 représente un état instable de la matière, elle semblerait expliquer, 

 théoriquement du moins, les difficultés que l'on a pour faire des 

 mesures de densité au voisina»"e du point critique, en admettant 

 qu'à ces températures cet état puisse résister plus longtemps en 

 équilibre avec les deux autres, en raison de son grand voisinage 

 et de son équidistance avec eux, et qu'il ne se dissocierait en 

 vapeur et liquide qu'au bout d'un certain temps ^. 



^ A la condition de prendre comme nous l'avons fait 



(1 4-a)(l -&)Tc 

 273 8. pc 

 (Kuenen) et pour Vc 3 fois fois cette quantité, si au contraire on prend 

 pour Vc 3 fois 



8.273.i)c 



le diamètre s'incurve et la courbure est de sens contraire à celle expé- 

 rimentale. 



- La loi de tension de vapeur que l'on déduit de ces calculs est elle 

 aussi presque une ligne droite (écart d'avec l'équation p = a -\- ht^ 

 4 0,3 atm.), au voisinage de Te la tension devient plus forte que ne le 

 demanderait une équation linéaire ou exponentielle. Il y a lieu de 

 rapprocher ce fait de ce qui a été dit dans la note précédente (N'' 1) à 

 propos du diamètre. 



^ Cf. Archives, XXVIII, 392, 1909 et XXXIV, 127, 1912 ; C. B. 153, 

 257, 1911. 



■* Ce raisonnement est conforme à la règle des phases, en effet, si on 

 admet l'existence de la troisième place, le système devient bivariant. 



