ET d'histoire naturelle DE GENEVE 359 



d'oscillation longitudinale d'une molécule, qui précise davan- 

 tag'e et indique la nature physico-mécanique du phénomène. Car 

 l'ancienne hypothèse, que la vibration thermique des molécules 

 d'un g-az consiste en simples translations rectilignes en tous les 

 sens, des molécules s'entre-choquant et heurtant les parois du 

 récipient, doit être modifiée en y introduisant le mécanisme de 

 la vibration électromag-nétique. Donc, plus rien de rectilig-ne, les 

 trajectoires ne sont plus zig-zaguées mais spiroïdales ; chaque 

 molécule les exécute dans sa propre sphère d'action limitée 

 par les sphères d'action des molécules contigûes, analog"ue- 

 ment à ce qui se passe dans la diffusion et l'absorption de la 

 lumière. En effet, le milieu est le même, car on sait que le milieu 

 électromag-nétique pénètre complètement même les métaux, étant 

 le vrai moteur des atomes et des molécules, aucun atome, à plus 

 forte raison de ce que nous avons dit pour les électrons, ne pou- 

 vant se déplacer de lui-même par ses propres forces, par ses seules 

 activités internes, sans l'intervention de forces extérieures. Dans 

 la nouvelle physique électromag-nétique, il ne suffit plus d'attri- 

 buer ces forces extérieures aux chocs, il faut tenir compte aussi 

 de ce qui se passe avant et après le choc. Or, ce qui se passe en 

 réalité, c'est le phénomène des modifications des champs électro- 

 mag-nétiques produites par et dans l'activité du milieu, lesquelles 

 modifications exécutent le transport autant de la molécule frap- 

 pante que de la molécule frappée. Pour ces mêmes raisons, on ne 

 doit plus parler de parcours libre moléculaire, mais l'appeler 

 parcours moléculaire tout court, en entendant par là l'ampli- 

 tude de la trajectoire de la molécule dans sa sphère d'action. 



En reprenant nos considérations sur ce qui se passe dans la 

 conductibilité électrique des métaux, nous faisons observer que 

 l'introduction du rôle du milieu électromao-nétique, qui, étant 

 universel et unique, est le même pour les phénomènes ther- 

 miques, établit une liaison intime entre les deux catég-ories de 

 phénomènes. Aussi permet-elle d'expliquer les phénomènes ther- 

 miques produits par le courant, les forces électromotrices ther- 

 moélectriques, les effets Peltier et Thomson, ainsi que les phéno- 

 mènes électromag-nétiqiies et thermomag-néliques transversaux et 

 long-itudinaux, phénomène de Hall, effet Ettingshausen, effet 

 Rig"hi et Leduc, effet Etting-shausen et Nernst. Et cette explication 

 ne demande pas l'introduction de l'hypothèse du mouvement libre 

 des électrons, constituant le courant, dans toute la masse des con- 

 ducteurs métalliques, hypothèse qui est en contradiction avec les 

 innombrables faits parfaitement constatés de l'électrostatique, 

 lesquels montrent que tout doit se passer dans les couches super- 

 ficielles. La tendance du courant à suivre les conducteurs sans les 

 pénétrer qu'en se transformant en chaleur est précisément une 



