SUR l'effet zeeman longitudinal 505 



Dans le second cas, (fig. 7) au bout du temps t le rayon D a 

 décrit en sens inverse l'angle a égal à [oj^ — w]< et le rayon L 

 l'angle [m^ -f- co]^ en sens direct. D'autre part, dans le triangle 

 OmC l'angle 'f est égal à tt — [a + p] c'est-à-dire à tt — 2(«,^ ; 

 on a donc pour ^j la même expression que ci-dessus en rempla- 

 çant 0) par (Oi. 



Fis:. 6 



Fig. 7 



Revenant aux (13) on obtient 

 Q^ = d- + d'- -f Z' + ^" + 2 [dl + d'I') cos 2co,t + 2 id'l - dV) sin 2cù,t 

 et pour les maxima et niinima, comme précédemment, 



d'i - dV 



tang 2G),t„ = 



donnant les demi-axes de l'ellipse 

 A = L + D, 



dl + d'I' 



B = L - D 



OU 



j) = ^d" ^ d" 



La vitesse angulaire se calcule au moyen des (13) par l'ex- 

 pression xdyldi — ydxidt et l'on trouve par un calcul sembla- 

 ble au cas précédent 



;i4) 



d? == " "^ - 



o. 



Il existe donc deux trajectoires fixes correspondant aux deux 

 signes que Von peut donner à w^, c'est-à-dire à VK^fûj- dans les 

 (13) e^ les deux solutions satisfont également les (11). 



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