512 SUR l'effet zeeman longitudinal 



parcours. Il en résulte que les deux trajectoires ne sont pas 

 identiques, ce qui se voit dans la fig. 9, la trajectoire inverse 

 étant plus aplatie. 



Le fait que pour les deux trajectoires L et D sont les mêmes 

 et que l'on peut comparer deux points correspondants ayant le 

 même rayon vecteur pour la même valeur de t, m^ et m^, per- 

 met de véritier ce qui précède relativement aux conditions ini- 

 tiales les deux points m^ et m^ avec le même rayon vecteur p^ et 

 la même valeur du temps tn ; on peut définir la vitesse V par 

 les deux composantes rectangulaires d[j!dt et p d^jdt et la posi- 

 tion du point par p et 6. Remarquons que la composante d^'dt 

 a la même valeur pour les deux points m^ et m^, tandis que les 

 composantes tangentielles sont : 



dh . {l? - D-) 

 pour Wo Qo-^o = Qo(^ H <^i 



dO (L- - D'-') 



Puisque la composante tangentielle est seule ditïerente, les 

 carrés des vitesses ne diffèrent que par le carré des composan- 

 tes tangentielles et on a : 



V,-' - Vo- = - 46)Oi (L- - D-) 

 De même les moments de la vitesse initiale sont : 



d'i 

 pour mo Mo = ^o' 7775 = ^^Qn' + (L" — D") <^i 



df 



m 



dV 



» rwo Mo = ^o" -TTx = ^Q^' — ^L- — D-) oji 



et l'on a 



Mo + M, = 2o)Q^- 



On l'etrouve donc les (16). 



Direction de la ritesse initiale par rapport au rayon vecteur. 

 Cette direction peut être normale au rayon vecteur ou coïnci- 

 der avec le rayon vecteur lui-même. 



Dans le premier cas, on a vu que tan g p est infinie pour les 

 max et les min. de p. Il en résulte que cette condition initiale 

 implique que le point m se trouve à l'instant initial à l'un des 

 sommets de l'ellipse, mais celle-ci ne devient pas un cercle 



