SUR L EFFET ZEEMAN LONGITUDINAL 



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l'expression de Mjdt le terme positif cof est plus grand que le 

 terme négatif, ce qui change à partir du point de tangence T 

 pour lequel la rotation angulaire pai* rapport à l'origine est 

 nulle. II faut noter que les limites imposées à a ne laissent 

 varier ce rapport qu'entre 1 et A; — 1/A: -\- 1, égal à 0,81 avec 

 k = 10, d'où résulte que le rapport du petit axe de l'ellipse 

 au grand varie entre et 0,1. Or la valeur de k pour l'élec- 

 tron est voisine de 10*, ce qui fait tomber le rapport des axes 

 à varier entre et 10-*. Ainsi les données de la trajectoire 

 dans le cas de la tangente passant par l'origine en font une 

 ellipse presque infiniment aplatie tournant angulairement avec 

 la vitesse to. 



La valeur de p tirée de (19) montre qu'à la limite quand p 

 tend vers o, L devient égal à D, c'est-à-dire que le petit axe de 

 l'ellipse est nul. Les équations (18) et (19) deviennent : 



L cos ojji 



Oit 



C'est une oscillation rectiligne tournant avec une vitesse angu- 

 laire 0). Elle correspond au cas où, à l'instant initial, l'électron 

 se trouve à l'origine, et elle est identique à celle du pendule 

 de Foucault pour une vitesse initiale l'écartant de la position 

 d'équilibre. La figure 

 12 la reproduit ; elle a 

 cette particularité que 

 la courbe passe par l'ori- 

 gine deux fois pour cha- 

 quefigure fermée de la 

 rosace. 



Point de rebrousse- 

 ment Si la vitesse ini- 

 tiale est nulle, la force 

 étant dirigée vers l'ori- 

 gine, la courbe est tan- 

 gente au rayon vecteur 

 et elle l'est doublement 



par symétrie; il y a donc un point de rebroussement. C'est 

 le troisième cas correspondant à un mouvement dirigé vers 



