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SUR L EFFET ZEEMAN LONGITUDINAL 



l'origine à l'instant initial, le cas limite où la vitesse est 

 nulle. L'équation (19) et l'équation (18) ditféreutiées donnent 

 les conditions pour que l'on ait simultanément d^ldt = o 

 et drjldt = o; la seconde donne 2a),^ = o et il en résulte pour 

 la première a. -= k — 1/A; + 1- On voit que a atteint ainsi la 

 limite inférieure. 



La tig. 13 donne cette trajectoire limite correspondant à 

 l'électron qui a atteint la limite de son oscillation rectiligne au 

 moment initial et pour laquelle on a : a = 9 11. 



Fiu'. 13 



Effet Faraday. La rotation magnétique du plan de polari- 

 sation du rayon doué de la polarisation rectiligne, s'explique 

 habituellement par la considéi-ation de la polarisation circu- 

 laire, à laquelle on applique les conséquences de la double 

 période due au champ magnétique. D'après les résultats que 

 nous venons de développer, la polarisation rectiligne implique 

 une oscillation dirigée vers l'origine et celle-ci à son tour impli- 

 que une seule période. Mais la rotation du plan de polarisation 

 s'ettectue, comme on le voit, par les trajectoires en rosace des 

 ligures 10, 11, 12 et 13 dans le sens voulu, puisque oj est une 

 rotation directe et que le champ magnétique vu du pôle nord 



