SUR l'effet zeeman longitudinal 517 



vers le pôle sud est également uu courant à rotation directe. 

 Cette explication semble plus plausible que celle où l'on fait 

 intervenir deux composantes contraires qui se détruisent tout 

 en donnant lieu, d'autre part, à une double polarisation circu- 

 laire, et elle difiterencie plus complètement que l'autre la rota- 

 tion magnétique de la rotation cristalline. 



Points multiples. Considérons la trajectoire en coordonnées 

 polaires (18) et (20) et supposons qu'il existe un point double 

 pour les valeurs de t, t^ et t^. L'équation (18) implique : 



(21) 2(ùt.2 = 2nji ± 2cot, 



n étant un nombre entier, 1, 2, 3, etc. L'équation (20) impli- 

 que : 



L- D ^ L- D 



6)^2 ± arctang = — — ^ tang t. = oiU ± arc tang - — - — - tang 6),ii + 2nn 



ri étant aussi un nombre entier quelconque. 



Considérons d'abord la trajectoire additive ; en prenant le 

 signe -f- dans (21) on obtient une impossibilité ; en prenant le 

 signe — et w égal à 2 et n' égal à 1 on trouve : 



L — D ji(x) 

 coti + arc tang - — ~— - tango,*, = 



ij -f- D Cl), 



Le premier membre est la valeur de 6 du point double et en 

 donnant à lo/lù^ la valeur 0,1, on a pour Ô un angle de 18°. 

 Pour la trajectoire inverse, faisons /? = 3 et w' = 2 ; on a : 



^ , ^ L — D ^ n Sttcj 



- cùt, + arc tang tgco,^, = - - -^ — 



L + D 2 26), 



Le premier membre est la valeur de 6 et le second donne 

 7r/2 — 27° = 63°. Ces valeurs peuvent se véritier sur les trajec- 

 toires, fig. 7 et 8, pour le premier point double des trajectoires 

 se coupant elles-mêmes après un parcours angulaire plus grand 

 que 2;:. 



Point d'infleocion. Les (17) donnent par dérivation pour w, 

 positif : 



x'y" - y'x" = L-(«, + co)^ - D-(o, - coV - DL2<:o(w,- - 6>-) cos 2coH 

 = L-Cù^ilc + 1)'^ - a-(k - If - 2a{k- - 1) cos2co,t = G 



