SUR l'effet zeeman longitudinal 519 



On a vu que pour obtenir une vitesse initiale dirigée vers 

 l'origine, il faut que Wi soit négatif et en outre que a soit com- 

 pris entre ^k — l'-^k -j- 1 limite supérieure et k — \'k^ 1 

 limite inférieure. C'est donc la limite commune qui est la seule 

 valeur de a pour laquelle on satisfasse aux deux conditions. 



D'autre part, en remplaçant a par k — l/k + 1 dans la 

 valeur de cos 20)^^, on trouve — 1. qui donne t. pour 2wi< et 7u/2 

 pour (0^^, et en outre cette valeur de a est celle qui correspond 

 à la trajectoire ayant une vitesse initiale nulle. Cette trajec- 

 toire a, comme on l'a vu, un point de rebroussement pour t = o 

 des équations (17). Cette trajectoire est figurée, comme exem- 

 ple d'un point de rebroussement (tig. 13) et c'est la seule qui 

 en offre, mais ne présente pas de point d'inflexion pour 

 (,)^^ = T. 2 comme le voudrait la solution cos 2(0i^ = — 1. La 

 raison est que pour cette même valeur :r, on trouve que non 

 seulement dy^/dx^- est nul, mais aussi dy^dccK 



III. Application à l'effet Zeeman. 



J'em'prunte en partie au mémoire déjà cité de M. Blumen- 

 thal les données numériques de l'effet Zeeman \ 



Valeur de to. On a détini w par la relation 2o) = eH m : la 

 valeur de e m est, d'après W. Voigt -, 1,8.10' ; H, pour les 

 premières expériences Zeemann, est 22400 c.g.s.^ ; il en 

 résulte : w = 2.10i». 



Valeur de K. K est le coefficient de la force attractive donnant 

 lieu aux vibrations de l'électron. En désignant par z la durée 



* Loc. cit. p. 121. Il est aisé d'identifier les valeurs des deux vitesses 

 angulaires q^ et q.i données par Tauteur avec celles que j'ai obtenues 

 sous une autre forme : 



^1- = - l \ly^ + 2;/-(/t + K) + (/i - K)- + \ {y- + /. + K) 



22- = + ^ vy + 2r(/i + K) + (/i - K)- + i [f + h + K) 



Faisant ;j/ = 2co , or + ^ = Cc)i- , ces expressions deviennent (wi — co)- 

 et (ct), -|- (ùf. 



- hoc. cit. p. 66. 



•^ Blumenthal. Loc. cit. p. 133. 



