SUR l'effet zeeman longitudinal 521 



2° Deux rayons polarisés elliptiquement en sens contraires et 

 'dont les ellipses sont semblables, mais orientées de manière que 

 le grand axe de l'une coïncide avec le petit axe de l'autre et 

 dont les intensités sont en raison inverse des durées. 



On a vu qu'une vibration rectiligne ne subit pas la décompo- 

 sition en une double période ; il en résulte que la première solu- 

 tion n'est pas compatible avec l'effet Zeeman. 



La seconde solution donne lieu, au contraire, à des vitesses 

 initiales qui constituent des trajectoires à rotation positive et 

 négative et, à cause de la petitesse de o)/tOi, la trajectoire peut 

 se confondre sans erreur appréciable avec l'ellipse elle-même. 

 Considérons en effet l'électron parcourant l'ellipse dont les 

 demi-axes sont a et h ; durant ce parcours la différence de 

 position entre le parcours sur l'ellipse et sur la trajectoire va 

 constamment en augmentant et en revenant au point de départ, 

 qui est le sommet de Taxe a, cette différence est un arc de cer- 

 cle de rayon a et d'un angle 27:toAoi, qui est d'une minute, ce 

 qui est négligeable. On obtient donc comme trajectoire pour 

 0)1 + 0) toutes les ellipses à rotation positive et pour w^ — o> 

 toutes celles à rotation négative qui se trouvent ainsi séparées 

 des premières par le déplacement spectral. Les propriétés de la 

 polarisation elliptique donnent lieu à des phénomènes très voi- 

 sins de la polarisation circulaire, et à cet égard la seconde 

 solution de Fresnel pour la lumière naturelle concorde avec 

 l'effet Zeeman. 



Conclusions. 



On peut expliquer la rotation magnétique du plan de polari- 

 sation sans recourir à la polarisation circulaire. 



La lumière naturelle due à deux rayons polarisés elliptique- 

 ment concorde avec l'effet Zeeman. 



Archives, t. XXXIV. — Décembre 1912 36 



