AUX TRÈS BASSES TEMPERATURES 529 



H = 0,18, 011 trouve déjà 0,5 % seulement, et H = 0,07, la 

 différence devient inférieure aux erreurs d'expériences; on 

 peut donc dire qu'au-dessous la courbe d'aimantation est déter- 

 minée sans équivoque en fonction de champ. L'apparition des 

 phénomènes coercitifs s'effectue donc par degrés insensibles 

 comme lord Rayleigh l'avait déjà observé sur d'autres échan- 

 tillons. Notons aussi que la précaution qui vient d'être exposée 

 permet également de se rendre compte de l'absence de phéno- 

 mènes de trahmge magnétique (viscosity), ces phénomènes 

 observés par Ewing sur le fer doux, dans des champs précisé- 

 ment de l'ordre de ceux qui nous ont servi : on voit en effet au 

 tableau ci-dessus que la somme des deux variations partielles 

 de flux est égale à la limite de précision près à la variation 

 globale obtenue par commutation, et cette égalité s'étant main- 

 tenue quel que soit l'intervalle de temps laissé entre les deux 

 observations partielles, il s'ensuit qu'il n'y a eu aucun retard 

 à l'aimantation susceptible de fausser les résultats de la mé- 

 thode balistique. 



Ces opérations préliminaires ont été répétées sommairement 

 aux basses températures ; on a trouvé pour H = 0,13 : 



à 76,5° K Dissymétrie relative = 1,6 ^Ïq 

 à 20,5° K » » = 2,8% 



Grandeurs qui comparées à un flux égal à celui de la tempéra- 

 ture ordinaire (calcul au moyen du rapport des susceptibilités 

 consignées plus bas) deviennent respectivement 0,5 ^/o et 0,7 ^ u. 

 (3n en peut conclure que, dans la limite des expériences, tout 

 se passe comme si les phénomènes coercitifs ajoutaient une 

 légère Jr action à V aimantation 7'éversible et que cette addition soit 

 indépendante de la température. 



Nous avons choisi hnalement pour les déterminations de sus- 

 ceptibilité consignées plus loin un champ limite de 0,09 gauss, 

 pour lequel l'aimantation rémanente relative est 0,2 à 0,3 % 

 du fiux à température ordinaire. 



Anticipant maintenant sur les résultats qui vont suivre, re- 

 marquons que la susceptibilité initiale 3,126 donnée par la pre- 

 mière série d'observations à température ordinaire diffère 

 considérablement du nombre 3,68 obtenu dans les mêmes con- 



