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rature augmente, puis diminüe rapidement et devient 
pour ainsi dire subitement nulle à une certaine tempé- 
rature appelée volontiers : « point critique », « tempé- 
rature critique ». 
Cela peut toutefois sembler paradoxal que de parler 
de l'intensité d’aimantation d’une substance qui n’est 
sollicitée par aucun champ extérieur comme c’est 
notre cas. Des considérations théoriques" nous mênent 
à la conception suivante du phénomène : 
La substance est considérée comme aimantée à 
saturation dans ses plus petites parties : cristaux élé- 
mentaires ou molécules. Comme la disposition de ces 
parties n’obéit à aucune loi favorisant une direction 
plutôt qu'une autre, il s’ensuit que la résultante totale 
de toutes ces intensités d’aimantation est nulle pour 
tout point de l’espace en vertu de la loi des grands 
nombres. Un champ magnétique extérieur ne saurait 
avoir d'autre effet que d’orienter toutes les molécules 
dans la direction du champ, sans modifier la valeur 
de l'intensité d’aimantation puisque le corps est saturé. 
La valeur de l'intensité d’aimantation mesurée au 
moyen d’un champ magnétique extérieur auxiliaire est 
par conséquent la quantité I que nous employons dans 
nos calculs. 
Mais pour faire varier cette intensité d’aimantation, 
nous avons besoin d'une certaine quantité d'énergie 
que nous ne saurions prendre autre part que dans la 
source de chaleur. 
Soit g, cette quantité de chaleur servant à faire 
! Pierre Weiss. L'hypothèse du champ moléculaire et la pro- 
priété ferro magnétique. Bul. des Séances de la Soc. francaise de 
Phys., 1907, t. XL. 
