SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 51 
A. Les équations (II) permettent de calculer l'expérience de 
Michelson et Morley, sans la contraction, pour l’observateur non 
entraîné avec les appareils (voir Archives, ce volume, p. 495). 
Dans le calcul classique, on fait usage de la règle du parallélo- 
gramme et de la contraction ; dans notre caicul, on conserve les 
longueurs, mais on augmente les vitesses. 
2. Les équations (HD) donnent immédiatement l’aberration, en 
posant : 
4, = CCOS P ; ... q,' = C' cos p” 
On arriverait au même résultat en identifiant, à l’aide de (1), deux 
vecteurs proportionnels à 
2 
. 2TVy N AO D LA , , 1 
sin lu (+ m,+n.)} ; sin c {uw (u+m+n)) 
et l'on trouverait en plus le phénomène de Doppler sous la forme 
remarquable : 
(1) 
3. Le coefficient d'entraînement partiel de Fresnel s'obtient 
en développant le dénominateur de la première équation (II) 
qu’on peut mettre sous la forme : 
q,'+ ac’ 
LA 
q,=C-——  avecqg, = 
ne d, 
_ 
S 
et en posant ac — v . 
È | 
4. Les formules (1) et (II) laissent invariables les équations du 
champ électromagnétique de Maxwell-Lorentzs, qu'il est possi- 
ble d'écrire: 
2N 9M 
Ver 
Comme on a d’une façon générale : 
9X 9X du 0X 2X 10X 
A 3 , etc. , 
pu, — C — 
an Ou dit 200 Ou 
ces équations peuvent encore revêtir la forme habituelle : 
1 9X\ 9N M 
AO re ET 
L'identification conduit aux expressions connues : 
=p(1—-43Q,)o,X'=X, Y' =B(Y—-aN),2"'=B(Z+aM),.. 
dont la première donne la relation remarquable : 
® ge, 
