DE LA THÉORIE DE LA RELATIVITÉ 253 
tre composantes de la force de Minkowski, appliquée à l’élec- 
tron. 
Posons, pour abréger, 
Qo = @ ; O1 — OU ; O2 = O2 ; O3 = 03; (17) 
ou 
Bars ARE TC OEST Es =: (it) 
= O2 = 7 
ne ÉTbiceititioe Mopr Le 
nous trouvons pour les composantes de la tétraforce 
Mo =: €, 01 + €02 + &03 
M: = 80, + h30: — h:03 
M: = 600 + h103 —h;0 , 
M; = 6:00 + h201 — h10 . 
2 
- 
(18) 
Comparons le système (18) au système (15); M, nous le 
savons, doit être un tétravecteur, et (172%) on p,, p,, p., p,, en 
donne un autre. Donc, pour que le mouvement de l’électron ait le 
caractère invariant qui nous est imposé, il faut, suivant esl 
conclusion du paragraphe précédent que le vecteur 
[1 € €; | 
GRAS LA AR AS 
soit un hexavecteur. 
$ 9. On est conduit à la même conséquence quand on étudie 
les conditions moyennant lesquelles le champ lui-même possède 
un caractère invariant quel que soit l’observateur, $ ou S’, qui 
lexamine. 
Les équations de Maxwell-Hetz sont les suivantes, sous forme 
vectorielle. 
rot h — € + 0q , rote——h, 
dive—0 > divk=0 ; 
de 
icie,par exemple, signifie © . RU 5 
Employons pour le tétracourant de convection les notations de 
la formule (17); on constate à l’instant que les équations précé- 
ARCHIVES, t. XLIV.— Octobre 1917. 18 
