DE LA THÉORIE DE LA RELATIVITÉ 255 
J'ajoute que les notations quaternionniennes, employées 
exclusivement à toute autre, font ressortir au premier coup 
d’æil les invariances imposées par le principe de relativité. 
Posons 
n=e+ hi = ma + Mio + Mi 
pour l’hexavecteur du champ, 
XI 76 a (ei FAX Fur), 
pour le tétravecteur déterminant la position de l’électron, 
9 ®] 9 Che) 
A — an ti(iogtésu tés) 
pour le tétravecteur symbolique de différentiation, 
R = © + 4 (ù 91 + 02 + 03) 
pour le tétravecteur de convection ; la même notation a été 
employée ci-dessus pour la tétravitesse de l’électron mobile, 
mais 1l vaut mieux désigner celle-ci par 
ax Asp nie 
€ dé à Er cie BB Ti | ° 
Suivant ces notations, nous avons, pour le mouvement de 
l’électron dans le champ #, la formule quaternion 
nel] ; (20) 
do? dc } 
dans laquelle l’indice p désigne la partie paire du biquaternion 
entre crochets. 
De leur côté les équations de Maxwell-Hertz s’écrivent sim- 
plement 
R=n4, (21) 
et l’invariance des équations (20 et (21) résulte immédiatement 
du fait que y se transforme suivant la formule U . U, tandis 
que X, A et R subissent la transformation U. U des tétravec- 
teurs, et que les quantités y, « et s restent sans changement. 
