346 SOCIÉTÉ SUISSE DE GÉOPHYSIQUE 
Elle a fixé, pour 1917-1918, à 1 fr. la cotisation des membres 
ordinaires et au double soit 2 fr. celle des membres extraordi- 
naires. 
Les quelques instants dérobés à la discussion des questions 
administratives ont été consacrés aux exposés scientifiques de 
M. O. Lütschg (Berne), qui a montré une série de photographies 
de glaciers en crue, et de M. A. Riggenbach (Bâle), dont l'étude 
théorique est résumée ci-dessous : 
A. PRuccenBaca (Bâle). — De l'attraction d'un cylindre creux 
pesant. 
[. Soit un corps massif homogène, limité par deux surfaces 
cylindriques circulaires coaxiales de rayons a et b (a=>b) et deux 
plans perpendiculaires à l’axe commun des cylindres, à la distance 
T. Soit à déterminer l'attraction de ce cylindre creux sur un point 
P de son axe situé à la distance H du point frontal le plus voisin 
et en dehors du cylindre; on se sert ordinairement de la for- 
mule (1) : 
A =u[va +(H+T) — Va’ +H — Vo +(H+T} + Vo +H| (1) 
‘ 
où y est une constante physique. 
La formule ci-dessus a deux désavantages : d’une part, dans le 
calcul numérique, tandis que les divers termes entre parenthèses 
apparaissent plutôt grands, ils se détruisent à peu près dans leur 
addition de sorte qu'il faut calculer les racines carrées avec beau- 
coup plus de décimales que n’en comporte le résultat définitif ; 
d’autre part la différentiation de l'expression A par rapport à l’une 
des grandeurs de droite n’aboutit à aucune formule simple et la 
relation fonctionnelle entre l'attraction et l’écartement H, en par- 
ticulier, ne se présente pas simplement. 
II. L'auteur part de l'attraction d’une tige cylindrique pleine, de 
rayon &, limitée d’un côté seulement par un plan et indéfiniment 
allongé de l’autre côté. A la place de l’écartement H de la surface 
terminale on introduit comme nouvelle variable, par la relation 
H 
t — — 
Je =. (2) 
l'angle +, d'un diamètre de la surface terminale avec le rayon 
vecteur mené au point P par une extrémité du dit diamètre. L’at- 
traction A, de la tige sur P est alors : 
A,=uatg (45° — £) (3) 
(*) Helmert, Hühere Geodäsie II p. 142 et Th. Niethammer : « Zur Theo- 
rie der isostatischen Reduktion der Schwerebeschleunigung. » Ver- 
handlungen d. Naturf. Ges. zu Basel Bd 28 II p. 206 et suivantes. 
