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la trajectoire de l’électron extérieur. Il en résulte que les deux 
électrons tournent si vite que l’on peut admettre en première 
approximation une répartition uniforme de la charge sur le cer- 
cle, Qualitativement, la formule concorde bien avec l'expérience, 
mais non quantitativement. Car, d’une part, l'on obtient à peine 
les constantes des séries quant à leur ordre de grandeur, et, d’au- 
tre part, 1l est impossible d'en déduire le terme négatif de la série 
principale. On n'obtient pas de meilleur résultat en essayant de 
faire le calcul dans l'hypothèse que l’électron extérieur ne se meut 
pas dans le même plan que les deux autres. 
Par contre, si l’on suppose que les électrons intérieurs décri- 
vent aussi des ellipses, on obtient des valeurs numériques qui 
concordent bien avec l'expérience. Il faut alors faire l'hypothèse 
que l'électricité se répartit le long de l'ellipse proportionnellement 
au temps que l’électron emploie pour parcourir chaque élément 
de la trajectoire. Au reste, ces ellipses peuvent satisfaire aux 
conditions des quanta de Bohr-Sommerfeld. 
Le calcul ne peut être fait qu avec une certaine approximation. 
On obtient alors pour le terme variable des séries une expression 
de la forme : 
N. DE J 
[r. + Mo + à + 
(nn; + nn} 
soit exactement la formule de Ritz. Dans les expressions de a et 
de b, il entre encore une constante inconnue, et on peut la déter- 
miner non seulement de façon que la constante p de la série prin- 
cipale ait la valeur expérimentale — 0,048, mais encore de façon 
que l’on obtienne pour les constantes de la première série secon- 
daire et de la série de Bergmann des nombres qui concordent avec 
les valeurs expérimentales dans les limites de précision du calcul : 
Ter Ms: + 0,0006 + 0,002 
s. B. + 0,011 + 0,013 . 
Pierre Weiss (Zurich). — Grand éleclro-aimant de labora- 
toire (présenté par M. A. Piccard). 
Ce grand électro-aimant est du dernier modèle, réalisé par les 
Ateliers de construction d'Oerlikon. Le circuit magnétique est 
analogue à celui des appareils précédemment décrits. Le diamètre 
des noyaux est de 19,5 cm. L’entrefer est réglable par un mouve- 
ment à vis, les noyaux sont percés pour permettre le montage de 
certaines expériences magnétiques et magnéto-optiques. 
Le caractère saillant de cet appareil est le bobinage par tubes. 
Chacune des deux bobines est formée de cinq sections de 144 tours 
