SUIR 
LE PRINCIPE DE, MAXWEEE 
dans l'électrodynamique de l'élément 
L. DE LA RIVE 
L’énoncé du principe à démontrer est le suivant : Z’intégrale 
le long d'une courbe fermée de l’action électrodynamique, due à 
un élément de courant de convection, est équivalente à l'intégrale 
de la dérivée par rapport au temps du flux de force électrique de 
élément au travers d’une surface limitée par la courbe. 
Il s’agit de la démonstration pour l’élément de courant de la 
propriété du courant exprimée par l’une des deux équations 
fondamentales de Maxwell, en le restreignant à un courant de 
convection, c’est-à-dire en faisant abstraction du’ courant de 
déplacement, et en admettant la loi 
F de Laplace. 
P J’appelle élément de courant de 
2 convection une masse électrique 
élémentaire dg, animée d’une vi- 
tesse uniforme le long d’un 
élément linéaire ds. L’intensité 
“ du courant ?, est donnée par dg/dt, 
: et, puisque ds’/dt = v, on a : ids” — 
D'acvid 
I. Action d’un élément de courant 
z sur un pôle unité positif. 
Fig. 1 L'élément de courant ds’ dont les 
projections sur un système rectan- 
gulaire sont dx’, dy, dz, a pour coordonnées æ, y, 2. Le 
pôle P a pour coordonnées x, y, z et sa distance à ds” estr (fig. 1). 
