122 SUR LE PRINCIPE DE MAXWELL 
[4N dM|, dL aN adM dL 
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et que chacun des termes est identiquement nul. S'il en est 
ainsi, c’est que L, N, M sont les dérivés d’une même fonction 
de x, y, z, par rapport respectivement aux variables x, y, z. En 
effet on sait que les projections du moment du couple Fr ont 
pour valeur 
dæx—z2], dly-y], dlz—7] 
ge Tr r 
ds’ ds’ ds’ 



et vu la valeur de 7 
res Elu it ea 
ces expressions qui sont de la forme 
d dx’ d dy d de’ 
dx' ds’ # dy' ds’ cs dz' ds’ 


se mettent sous la forme : 
ou, parce que ds’ peut toujours être supposé parallèle à ds, 
— af —Æ|, etc. 
ds 

Les quantités L, M, N ont donc un potentiel et par consé- 
quent leur intégrale de ligne le long d’une courbe fermée est 
nulle. 
Puisqu’il en est ainsi, ce n’est pas seulement l’intégrale de la 
force F, mais la somme de cette intégrale et de celle du moment 
du couple F.r qui est équivalente à l’intégrale du flux de force 
électrique de l’élément de courant et l’énoncé où le terme d’ac- 
tion électromagnétique est employé et justifié. 
Il reste à montrer que cette action élémentaire intégrée par 
rapport à un courant fermé s'accorde avec les résultats expéri- 
mentaux connus. En premier lieu l’intégrale de surface est 
nulle pour un courant fermé qui ne traverse aucun des élé- 
