(4) 
(5) 
me 
A'(x) 
942 
Lo 
138 LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 
face de séparation à la distance x de l’origine. La croissance de 
ss dË 
S sera d’une manière analogue Ma) 
D’après ces hypothèses les équations de continuité sont pour 
le liquide supérieur : 


/ / , , Î E 
(1') A (æde—}A (x— £ )—b(a)sian(1— €.) 
et pour le liquide inférieur : 
: 2 E 
(1) A(x)dx)— AUS P Da)edr(1 +5 | 
on en tire: 
L \ a ’ , 
(49 Sb(æ)=— C4 A'œ—8) 
je S 
dx 
@) =D AE+S 
tie 
dx 
En négligeant les quantités de second ordre, ces équations 
donnent : 
, Hé DUR ati An) 
(3') E—=— Le 314 (@)E 
LRO 4} 
(3) — Me) a 
Supposons de plus que l'amplitude de la seiche est petite et 
que nous puissions négliger l’accélération verticale. La diffé- 
rence de pression sur les deux faces S’ et S sera simplement 
due à l’élévation £ de la surface de discontinuité et sera de 
g(p—p')d£ par unité de surface. L’équation de mouvement pour 
S et S’ sera ainsi: 
a (15) eo }atoel + de (14 SE ) ee AUS = 
Mais si les deux couches doivent rester en contact 
22 
€ | 
} 
| 

\A'(æ)E! et À ae 
(/S { 3e) 5 
doivent être égaux, et l’on peut écrire l’équation (4) en y sub- 
stituant pour É la valeur tirée de (3): 

NN NET re | 
6 
—g(e—e') dr 
