LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 139 
Soient # et v deux nouvelles variables donnés par: 
(6) u = A(x)£, of arts) 
nous pourrons écrire l’équation (5) en négligeant les termes de 
second ordre: 




du, 0 0 | , du 
ou 
8 2 
ou 
b(x) 
Z(0) = —; — 
(9) se nb Von ue 
A'(xæ) A(æx) 
Puisque la seiche de température est une oscillation station- 
naire, £ et par conséquent x est une fonction périodique du 
temps. 
Supposons cette fonction périodique composée de termes sim- 
ples harmoniques et écrivons : 
(10) u=ZP sin n(é—7T) 
où P est une fonction de v seul et r est constant. 
La valeur qu’on peut admettre pour « dépend des circonstan- 
ces dans chaque cas, mais pour que (10) satisfasse (8) il faut 
que nous ayons: 
(11) — n°? — g(o—0") Z(v) + 
dv 

Par conséquent, la théorie mathématique des seiches de tem- 
pérature de faible amplitude dépend de l’équation différentielle : 
d’P n°P 
dv° L glo—0')2(v) ê 
Cette équation est exactement de même forme que l’équation 
obtenue par M. le Prof. Chrystal’ pour les seiches ordinaires, ce 
qui a une importance capitale, car elle permet d’étendre aux 
seiches de température tout le travail de M. le Prof. Chrystal 
sur les seiches ordinaires. Son équation avait la forme: 
gp , mp 
dv° g6(v) 

(12) 

—0 
! Professor Chrystal. On the Hydrodynamical Theory of Seiches. 
Trans. Roy. Soc. El. vol. XLI, part. III, p. 599. 
