142 LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 
et nous pourrons écrire (15) de la manière suivante : 
rl V +R 
pe + Dec 
Considérons maintenant le mouvement des particules d’eau 
dans les couches supérieure et inférieure. En adoptant la nota- 
tion du Prof. Chrystal pour des fonctions de seiches, nous obte- 
nons deux séries de solutions pour (14): 
(16) Ty 

Éh(x)=u—AC(cs—;,w) sin Nos—,(É—T) 
A 
Fe C(co5—1,0) sin Nos -1(É—T) 
a) (x) 
ARS ; 
= — " C'(cos—1,w) Sin Nos - ;)É—T) 
A’ 
À Ep Ole) sin me (tn 
(17°) , 
| Ce * C'(c'»s 1,0) Sin nos -1(t—T) 
ou 
ESS (Co: sin Nos(t— 
(18) \ DR nd 
/ Be +: , 
EF = — +5 (Cs,w) sin Nos(t—T) 
\ E= = S(C'»s,w) Sin Nos(é—T) 
(18) 
Baule ; 
/ &'= — Fr S'(c'os,w) SIN Nos(t—T) 
Mais té —C’; donc A — À’ et B—B, d’où A(x)é—h£. 
Il nous est possible ainsi de tracer les trajectoires des parti- 
cules d’eau dans la couche supérieure et dans la couche infé- 
rieure, pour des seiches de nodalités variées, et cela a été fait 
dans la fig. 1 pour une seiche de température uninodale. 
Il n’est pas inutile de calculer la rapidité des courants dues 
aux oscillations de température. Si € désigne l'élévation maxi- 
mum de la Sprungschicht à l’extrémité du lac au-dessus du ni- 
veau fixe pour une oscillation uninodale, on aura : 
BLYeE drÉes d’où A— 
a l 
Ro 
et le déplacement horizontal d’une particule d’eau de la couche 
