210 SUR LE PRINCIPE DE MAXWELL, ETC. 
et qu'il s’agit de montrer que l’intégrale de surface du flux est 
équivalente à l’intégrale de contour de la force magnétique 
en P, due à l’action de l’élément de courant ds’, d’après la loi 
de Laplace, en laissant de côté le facteur 2ds' égal à vdg. 
Soit F l’unité de force électromagnétique en P donnée par 
F = sin (r.ds’|/r° et Q la force électrostatique entre deux masses 
unités, punctiformes centrées en P et P’, donnée par Q—1/r*. 
on à alors identiquement en notations vectorielles : 
ce qui se vérifie de suite sur les formules des pages 120, 121. 
On a, par exemple, en projetant sur OX, 

dZ dY dd [=] 
1° 
dy. de ds’ |. 
Nommons donc # la normale à l’élément superficiel do, r le 
rayon vecteur PP’, l’équation (1) donne en particulier 
d d [cos (n.r) 
# = — [ n = — ————— 
TOtn F as [Qn] de (re | 
Enfin le théorème de Stokes se lit : 
fr ds = fron F do — d je Len a 
ds FE 
Ceci constitue justement le théorème à démontrer. 


