EN FONCTION DE LA VITESSE 297 
et l',ces champs seront en chaque point proportionnels aux 
intensités I et l’ et l’on aura 
uv I 
Il est aisé de voir que cette condition peut être satisfaite 
simultanément pour tous les points de la trajectoire puisque 
uv’ uv sont précisément des constantes pour tous les points de 
cette trajectoire’. 
Il importe de remarquer que la démonstration précédente 
n’est valable qu’à la condition d’avoir annulé préalablement le 
champ magnétique terrestre ou du moins sa composante 
déviante. Ce résultat est atteint dans nos expériences comme 
on le verra plus loin, par l’emploi d'un système de cadres com- 
pensateurs parcourus par des courants constants. 
Trajectoires identiques dans un champ électrique 
Dans un champ électrique, le corpuscule n’a plus rigoureu- 
sement ni une vitesse ni par conséquent une masse constantes, 
puisqu'il passe d’une surface équipotentielle à une autre surface 
équipotentielle. Mais pratiquement, dans les limites de nos 
expériences, ces variations de vitesse n’étaient que de quelques 
pour mille. Un caleul approximatif nous a montré que les varia- 
tions qui en résultent sur la trajectoire sont plus petites que 
celles qui correspondent à la précision de la mesure des champs 
électriques *. Il n’y a donc pas lieu d’en tenir compte. On peut 
ainsi admettre par un raisonnement analogue au précédent 
que la relation 
Les Î onstante 
——, = = = C 1 
uv F’ 
est pratiquement satisfaite pour tous les points de la trajectoire, 
F et F’ étant les champs électriques au point considéré. 
Expérimentalement ces champs sont produits en élevant plus 
1 Il n’y à qu’au voisinage immédiat de la cathode, dans l’espace où le 
corpuscule prend sa vitesse que cette relation n’est pas satisfaite; mais 
dans cette partie de la trajectoire très éloignée des bobines magnéti- 
santes le champ magnétique H est semsiblement nul; il en est donc de 
même de la déviation. 
? Il faudrait que les champs électriques fussent mesurés avec une 
précision de l’ordre des dix-millièmes. 
