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Maxwell le fait, mais à l’action d’un élément de courant sur un 
pôle. 
Il faut d’une part admettre la loi de Laplace et de l’autre consi- 
dérer dans l'élément la masse électrique, dq qui se meut avec une 
vitesse constante donnée par v = ds/dt, tandis que l'intensité du 
courant est : = dg/dt d’équation à démontrer est : 
al dq aZ dYl: [dX dZly [dY daXY ||. 
a | mr [[% membonee Le [quite a E Jeu 
Elle exprime que la dérivée par rapport à { du flux de force 
électrique dû à l'élément est égal, pour un élément de surface 
normal à r, à l’élément correspondant de l'intégrale de surface 
équivalente à l'intégrale de contour de la force magnétique. La 
dérivée par rapport à { s'obtient en multipliant par v la dérivée 
par rapport à ds considéré comme la direction suivant laquelle se 
meut dg et en prenant pour X, Y, Z, les composantes bien con- 
nues de la force F donnée par la loi de Laplace, on trouve que les 
deux membres ont la même expression multipliée d’un côté par 
dq.v et de l’autre par ids qui sont des quantités égales. 

A. ScmpLor. — Sur quelques problèmes récents de la théo- 
rie du rayonnement. 
I. La loi de Planck. — Partant du fait que les équations fon- 
damentales de la théorie électro-magnétique de la lumière peuvent 
être ramenées à la forme des équations de Hamilton, on est con- 
duit à penser que le théorème de l’équipartition de l’énergie doit 
s'appliquer à un rayonnement en équilibre thermo-dynamique. 
M. Jeans! a calculé le nombre des paramètres indépendants, en 
supposant le rayonnement enfermé dans une enceinte cubique à 
parois réfléchissantes. Pour les ondes dont la fréquence est com- 
prise entre les limites y et y L dy, il trouve ce nombre égal à : 
LL vdy — 2a (1) 

9 
0 
v étant le volume de l'enceinte et c la vitesse de la lumière. En 
désignant par T la température absolue du rayonnement et par 
k le rapport de la constante des gaz parfaits R au nombre des 
molécules N, contenues dans 4 gramme-molécule, l'énergie à 
répartir sur chaque paramètre indépendant est 1/2 AT, ou : 
R 
re (2) 
On obtient alors pour la densité du rayonnement de fréquence y 
CE 2 
n— 

= dv KT 
? Jeans. Phil. Mag. 10, p. 91, 1905. 
