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gaz. L'accroissement de la vitesse de décharge électrique, produit 
par de faibles élévations de température sur l'air ionisé, ne doit 
donc pas être attribué à l'accroissement de l'ionisation, mais à 
celui du nombre des chocs dû à l'accélération thermique de la 
vitesse des ions. 
Dans notre cas, la production des ions est due au dépôt actif et 
au rayonnement complexe 4%, $, y, pouvant consister en une 
expulsion partielle du dépôt actif ou en sa désagrégation, qui est 
la source du rayonnement secondaire. Or, tandis que la désagré- 
gation atomique n'est pas influencée par la température, une telle 
influence peut parfaitement exister dans la cause mécanique qui 
accélère l'expulsion du dépôt actif en couches superficielles. C'est 
ce phénomène purement mécanique, que nous supposions dû à la 
vibration thermique des molécules de la surface intérieure de nos 
cloches métalliques, que nous avons indiqué par le mot surdésac- 
tivation. 1 nous fallait donc établir si une telle expulsion avait 
lieu ou non, et, en ce dernier cas, si l'effet pouvait être obtenu en 
chauffant l'air ionisé renfermé dans nos cloches sans chauffer les 
cloches elles-mêmes; voici comment nous avons procédé. 
Nous avons commencé par confirmer, à l’aide du dispositif que 
nous allons décrire, la constatation déjà faite par Me Curie, qu'il 
y a un dépôt actif, en suspension dans l'enceinte activante, conte- 
nant de la vapeur d'eau, qui subit l’action de la pesanteur, de 
façon que les surfaces horizontales en reçoivent davantage, et sont 
donc plus radioactivées que les surfaces verticales ou inclinées. Le 
dispositif que nous avons imaginé dans ce but et utilisé est très 
simple. Un disque en métal, en verre ou en une substance quel- 
conque, sert de couvercle mobile à un cylindre métallique dans 
lequel est placé le sel de radium, le tout est recouvert par une, 
cloche en verre constituant la chambre d'activation ou d’ionisa- 
tion. Le jour suivant, ou après 4 ou 5 heures seulement, on sort 
le disque et on le place sur un autre support cylindrique, identi- 
que au premier, mais non activé, qui se trouve sur le plateau de 
l’électroscope. On constate, en retournant le disque après chaque 
série de lectures, que les décharges produites par la face de des- 
sous du disque, qui était en regard du radium, sont plus faibles 
que celles produites par la face opposée qui a reçu le dépôt actif 
sous l’action de la pesanteur. Le gaz émanation se trouve partout 
dans l’enceinte activante, car le disque ne fermant pas herméti- 
quement le support cylindrique n’en empêche point la diffusion. 
On a ainsi les deux courbes de désactivation A et A’ de la 
figure 2, qui sont sensiblement parallèles, et dont la forme est du 
pee III ME la figure 1, de notre précédente Note, que nous repor- 
tons ici, car cela confirme nos précédentes conclusions. 
Ensuite, nous avons fait construire deux autres cloches métalli- 
