ET LE MAGNÉTON. 403 
R est aussi la constante de l’équation du gaz parfait pv — RT 
rapportée à la masse moléculaire (R — 83, 155 X 10° ergs. par 
degré). On a : 
Om ] 
LR — th 2 
(1) mo Se ‘3 a 
où «a est l’abréviation : 
‘) U— GmoH 
(2) qi RT 
La relation (1) est représentée par la courbe de la fig. 1, 
dont les abcisses a, à une température déterminée T, sont pro- 
portionnelles aux champs 
H. Elle montre que l’ai- 
mantation croît d’abord 
proportionuellement au 
champ, puis moins vite, 
et que, pour des champs 
très intenses, elle tend 
vers la valeur limite 5m 
qu’elle aurait prise au 
zéro absolu dans un champ 

Fig. 1 
de grandeur quelconque. 1 
Langevin a montré que, pour l’oxygène, gaz paramagnétique 
auquel s’applique tout d’abord sa théorie, l’écart de la propor- 
tionalité ne serait sensible à la température ordinaire que dans 
un champ de 100.000 g. A plus forte raison, les aimantations 
voisines de la saturation sont-elles inaccessibles. 
ms, à 1 Le 
Si, développant l’expression coth a—;, en série, on ne Con- 
serve que le premier terme, l’équation (1) devient : 
(3) (ET 1e Omo. H 
Omo 3 8RT 
ou, puisque 6m : H est le coefficient d’aimantation molécu- 
laire ym : 

9 
O mo 

ce coefficient d’aimantation donc est inversement proportionnel 
à la température absolue : c’est la loi de Curie. La constante de 
Curie moléculaire est : 
(5) Cn = Ym.T — 

