ET LE MAGNÉTON 407 
gevin, sont tellement énormes qu’on pourra, en général, faire 
abstraction de ce dernier effet. Il cessera seulement d’en être 
ainsi quand on s’approchera de la température de disparition 
du ferromagnétisme spontané, dont il nous reste à parler. 
$ 4. Variation thermique de l’ Aimantation spontanée. — Lors- 
que la température s'élève, le coefficient angulaire de la droite 
OA augmente proportionnellement à T et, par conséquent, l’ai- 
mantation diminue. Elle s’annule pour la température @ à 
laquelle la droite est tangente à la courbe au point O; @ est 
la température absolue de perte du ferromagnétisme spontané, 
pour laquelle la désignation de point de Curie a déjà été intro- 
duite !. Cette température n’est pas sans une certaine analogie 
lointaine avec la température critique de la loi de compressibi- 
lité des fluides. 
Pour calculer @ à partir des données du problème, remar- 
G ; , 
quons que quand T tend vers O, =. et « tendent simultané- 
n 
10 
ment vers zéro dans le rapport donné par : 


Om a 
(8) On 
qui, porté dans l’équation (8) donne : 
9 Ron ND 
()  8m.R.0 
d’où 
Omo. N.D 
o0) Se 3mR 
Au moyen de l’équation (5) on peut introduire dans (10) la 
constante de Curie qu’aurait la substance, si, supprimant le 
champ moléculaire, on la rendait paramagnétique : 
Cm 
m 

(11) d END 
qui devient, avec la constante de Curie C, rapportée à l’unité 
de masse, à la place de la constante moléculaire : 
(12) 9 = C.N.D 
L'intérêt de cette équation réside en ce qu’elle donne direc- 
tement la constante N du champ moléculaire à partir de don- 
® P. Weisset H. Kamerlingh Onnes. Comm. phys. Labor. Leiden. 
n° 114, p. 3; 1910. 
