ET LE MAGNÉTON 409 
l'expérience concorde exactement avec la théorie. Un écart 
notable se fait sentir pour les deux points aux températures les 
plus basses, celles de la neige carbonique et de l’hydrogène 
liquide. Pour la pyrrhotine, on a de même un accord très satis- 
faisant dans toute la partie de l'intervalle où l’exploration a pu 
être conduite sans complications provenant de changements 
d'états faciles à reconnaître ici. L’alliage Fe, Ni obéit exacte- 
ment à la loi théorique dans tout l’intervalle de O à @. Par 
contre, pour le fer, le nickel et le cobalt, la courbe théorique 
ne représente que grossièrement la physionomie générale du 
phénomène, l’aimantation croissant moins vite que ne l’indique 
la théorie quand la température s’abaisse, dans un intervalle 
beaucoup plus étendu que pour la magnétite. 
S 7. L’ Expression de l’Aimantation des Corps ferromagrnéti- 
ques en Fonction de la Température et du Champ. — Supposons 
que le champ extérieur H, soit différent de zéro. Le champ 
total agissant sur la substance est alors : 
(14) H = H. + NI 
Supposons donnée la valeur de =, et, par conséquent, au 
mo 
moyen de l’équation (1) celle de a. Appelons T la température 
correspondant à cette aimantation en l’absence de tout champ 
extérieur, et T” celle qui lui correspond quand le champ exté- 
rieur est H. L’équation (8) peut s’écrire : 
Gm 
5 
(8) aRE — GnaGaN. > 
et, d’une manière analogue (14) donne, avec (2) : 
(15) aRT" — OmoHe + GmoOm N? 
d’où : 
(16) aR(T'—T) = Gmo.He 
Cette équation résout la question. Il faut apporter à la valeur 
de T que l’on aurait observée si l’aimantation était spontanée 
une correction T' — T proportionnelle à H, et inversement pro- 
portionnelle à &. 
Quand l’aimantation est très faible, T tend vers @ et 

Om 
(3) FIENS FE. 
d’où : 
Gm Omo 
= — { = & a _— m 
He T'— 0) 3p C 
