412 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 
où J est l’équivalent, E est l’énergie d’aimantation rapportée 
à l’unité de masse : 
(19) E = — aie 6, 
H, le champ moléculaire et 5 l’aimantation spécifique. 
Ce terme peut être déterminé par des expériences purement 
magnétiques. Il est très petit aux basses températures, croît 
rapidement dans le voisinage de O, et, lorsqu'on atteint cette 
température, tombe brusquement à zéro. Le phénomène ther- 
mique consiste donc en une chaleur de désaimantation dépensée 
dans tout l'intervalle du zéro absolu à © dont la cessation brus- 
que produit la discontinuité. 
Sans entrer dans le détail ‘, je donne ici le tableau des dis- 
continuités des chaleurs spécifiques et des points de Curie 
déterminés magnétiquement et calorimétriquement : 
Fer 
magnétiquement calorimétriquement 
c'e = 0.136 c'e = 0.112 
O — 753 + 273° O — 758 + 273° 
Nickel 
c'e — 0.025 c'e — 0,027 
9 — 376 +273: O — 376 + 273° 
Magnétite 
c'e — 0.048 c'e — 0.050 
O — 588 + 273 O — 580 + 273° 
La concordance de ces nombres est aussi bonne que la diffi- 
culté des mesures permettait de l’espérer. Cette comparaison 
des résultats calorimétriques et magnétiques donne donc à Ja 
fois la solution de l’énigme des anomalies des chaleurs spéci- 
fiques des corps ferromagnétiques et l’un des appuis les plus 
solides à la théorie du champ moléculaire. 
De ce qu’un dégagement de chaleur considérable apparaît 
ainsi lié à la manifestation de la propriété ferromagnétique on 
peut conclure qu’un champ extérieur n’a pas pour effet de pro- 
duire l’intensité d’aimantation, mais seulement de la coordon- 
ner. Autrement son action serait, pour le fer, accompagnée 
d’une élévation de température de plusieurs centaine de degrés. 
C'est donc une preuve indirecte de l'aimantation spontanée dans 
un champ nul. 
1 Voir P. Weiss et P.-N. Beck, J. de Phys., 4 s.,t. VII, p. 249, 1908. 
