ET LE MAGNÉTON 429 
lité de la molécule une hypothèse analogue à celle que j'ai 
faite comme complément à celle du champ moléculaire. Mais 
si l’on considère d’abord les corps amorphes on sera conduit à 
penser que ce qui les distingue des gaz et des solutions c’est 
non l'impossibilité de la rotation mais la rareté relative des 
instants où l'agitation thermique fournira à une molécule 
déterminée l’espace nécessaire pour effectuer un mouvement, 
les molécules étant pendant la plus grande partie du temps 
bloquées par les molécules voisines. L'état final de l’équilibre 
statistique serait alors donné par la même loi que pour les gaz, 
le temps de relaxation nécessaire pour y atteindre serait seu] 
plus long quoiqu’encore très court probablement par rapport 
aux durées mesurables. 
Pour les corps cristallisés ces propriétés ne sont sans doute 
pas rigoureusement réalisées. D'ailleurs la liberté des rotations, 
abstraction faite du champ moléculaire, n’existe pas non plus en 
toute rigueur dans les métaux magnétiques. Il y à des énergies 
potentielles de rotation d'importance subordonnée qui se ratta- 
chent à leur structure cristalline et dont dérive l’ensemble assez 
compliqué de phénomènes tels que la susceptibilité initiale et les 
courbes d’hystérèse qui se manifestent dans les champs faibles. 
J’en ai esquissé ailleurs ‘ une ébauche de théorie. Au point de 
vue qui nous occupe on peut les négliger pour les métaux ; les 
mesures de saturation qui seules interviennent emploient des 
champs où ils ne se manifestent plus. Ce qui suit montre acces- 
soirement que ces énergies potentielles de rotation jouent aussi 











Naméro Mince | Gmo n° é nn 
re: nue de | Has [5 "7 1123,5 tel A RO O e 
1 Néodyme...... | 5.640 | 20.250 | 18.024 | 18 |—0.024| 0.13 
2 | Samarium..... | 11.134 | 9.105! | 8.015 8 |—0.015 | 0.19 
3 | Europium..... | 5.895 | 20.700 18.398 | 18 |—0.398| 2.21 
4 | Gadolinium.... | 29.180 | 46.063 | 40.971 | 41 |+0.029| 0.07 
DRE L'ÉFDIUME rue | 43.430 | 56.160 | 49.986 | 50 |+0.014| 0.03 
6 Dysposium .. | 54.200 | 62.650 | 55.790 | 56 |+0.210 | 0.37 
! P. Weiss. J. de Phys 4° s.t. VI p. 661 et suiv. 1907. 
