544 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 
des montées très rapides, presque instantanées, lorsqu'on chauffe 
latéralement, près de sa base, la cloche inférieure. Mais si on 
enlève la cloche supérieure et qu’on ferme en haut l’inférieure avec 
un couvercle, aucune action sur l’électroscope ne se produit plus, 
la courbe tombe à zéro instantanément et y reste lorsqu'on chauffe 
aussi fort que notre dispositif le permet et aussi longtemps que 
l’on veut. 
Au contraire, dans le deuxième cas, c’est-à-dire lorsque la clo- 
che supérieure est à désactivation rapide, on a la courbe À, qui 
indique, aussi au début, la ionisation jusqu'à saturation de la 
cloche inférieure non active. Puis le tracé devient horizontal et 
continue ainsi pendant plus d’une heure, ce qui montre que le 
phénomène de l'accroissement et de la diffusion de la 1onisa- 
lion voice, pour ainsi dire, complètement celui, qui doit forcé- 
ment coexister, de la désactivation par désagrégation, relati- 
vement rapide, du dépôt actif qui se trouve adhérent aux parois 
internes de la cloche supérieure. En effet, quand la saturation de 
l'ionisation des deux cloches s’est égalisée et a atteint sa limite 
d'équilibre, la diminution due à la désactivation apparaît et la 
courbe l'indique en commençant sa descente. Inutile de dire que, 
dès qu’on fait intervenir la chauffe, comme dans l'expérience pré- 
cédente, on a les mêmes rehaussements instantanés de la courbe. 
Mais, où la chose change du tout au tout, c’est lorsqu'on enlève 
la cloche supérieure et qu’on ferme en haut comme précédemment 
l'inférieure. Ici la courbe, au lieu de tomber instantanément à 
zéro, reste sensiblement au même niveau, et l’on observe que la 
chute due à la désactivation se fait plus lente. En outre, si l’on 
produit de nouveau une élévation de température, même faible et 
de courte durée, le rehaussement de la courbe se manifeste tout 
de suite. Ces modes si franchement opposés de se comporter des 
deux produits transvasés, mettent bien en lumière la nature diffé- 
rente des deux dépôts actifs qui leur donnent naissance, ce qui est 
en parfait accord avec les conclusions que M. Rutherford avait 
tirées de ses importants travaux sur ce sujet, qui ont si largement 
accru nos connaissances. 
P. Gruner. — Sur l'application de la loi de Coulomb à la 
théorie cinétique des gaz. 
D’après la conception de Maxwell, les molécules d’un gaz peu- 
vent être considérées comme des points matériels agissant l’une 
sur l’autre avec une force centrale, ayant une accélération 
K 
y (r) — pti 

Il est intéressant de savoir si la valeur n —1, correspondant à 
