SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 545 
l'attraction ou à la répulsion de points électriques, conduit à des 
résultats possibles. En se servant des méthodes de Boltzmann, on 
trouve pour la moitié de l’angle des asymptotes correspondant à 
l'hyperbole décrite par une molécule relativement à l’autre : 
mm; 
CT SE 
b étant la plus petite distance qu’atteindraient les deux molécules 
si elles n’exerçaient point de force réciproque, g étant la vitesse 
relative à l'infini de la molécule mn vis-à-vis de la molécule m,. 
Cette valeur de @ peut être introduite dans les formules de 
Boltzmann, dans le but de former les variations moyennes de 
fonctions quelconques de la vitesse des molécules. Ces fonctions, 
désignées par B, contiennent généralement comme facteurs deux 
constantes : 
7 
AE sx | sin” 0. cos” 6.0.d4 
(e] 
oo ; où mm, \1 
A: = 4x | cos” 0.2 d.a, a — bg "{ j' . 
(mn + m;)K 

[9] 
Maxwell, en posant 7—4, trouve pour ces deux constantes des 
valeurs déterminées et finies. Mais pour le cas spécial de la loi de 
Coulomb, n —1, ces deux facteurs deviennent logarithmiquement 
infinis! — Il s’en suit qu'un gaz possédant cette propriété aurait 
un temps de relaxation infiniment court et opposerait une friction 
intérieure infiniment grande vis-à-vis de chaque force qui tendrait 
à modifier l'équilibre des molécules. Il n’est pas difficile de cons- 
tater que pour 7 —2? les coefficients A, et A, restent finis, de 
sorte que la loi de Coulomb joue un rôle exceptionnel par rap- 
port aux autres forces centrales. 
Naturellement, il est possible d'éviter ces résultats paradoxaux, 
en limitant l'influence d’une molécule sur une autre dans un rayon 
fini 5. Pour l’angle 20 de déviation se trouve alors l'expression 


tang O — RUES 
V1— 0°B° 
ue MM __ mmK À 
Rise (m— m;)K °? 7 (m+m) ‘ g°.6 
Ainsi les coefficients A, et A, deviennent une fonction finie de 
5; maisscomme cette dernière valeur est indéterminée, la valeur 
numérique de A, et de A, l’est aussi, et le problème ne donne 
plus une solution unique. 
ARCHIVES, t. XXXI. — Juin 1911 38 
