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riques que nous avons fait précéder. Si on s'imagine la 

 plaque épaisse séparée en deux plaques parallèles, celle 

 qui sera la plus rapprochée de la pile, et que nous appel- 

 lerons la première, ne sera pas seule à envoyer de la 

 chaleur à la pile; la seconde en enverra aussi au travers 

 de la première. Les deux ensemble en envoyent donc 

 plus qu'une seule. Mais il est aussi évident que dans cette 

 plus grande quantité de chaleur il se trouve une propor- 

 tion plus considérable de l'espèce de chaleur qui n'est pas 

 absorbée. En effet, revenant à la supposition des deux pla- 

 ques parallèles, la première envoie à la pile de la chaleur 

 comme si elle se trouvait seule, mais la chaleur qui pro- 

 vient de la seconde plaque et qui a traversé la première 

 est par cela même modifiée dans sa nature. Elle a perdu 

 une partie des rayons absorbables et est pour celte rai- 

 son plus riche en rayons non absorbables: par conséquent 

 la quantité totale émise par les deux plaques, ou par une 

 plaque épaisse, est plus riche en rayons non absorbables. 

 Les plaques épaisses ont en outre donné lieu à une 

 observation particulière. L'une de ces plaques de 18™'" 

 d'épaisseur était d'une limpidité parfaite, qu'on rencontre 

 rarement dans les plaques de sel gemme; l'autre de. 

 15'°'" était moins claire et offrait à l'intérieur une petite 

 quantité de matières étrangères. La chaleur de ces deux 

 plaques présentait des différences essentielles. Dans le 

 tableau ci-dessous se trouvent réunies deux séries d'expé- 

 riences avec l'une de ces plaques, et trois pour l'autre; 

 l'on a reproduit non-seulement les résultats en centièmes, 

 mais aussi les indications du galvanomètre, pour qu'on 

 puisse se rendre compte de l'accord que présentent les 

 chiffres obtenus avec la même plaque. 



