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Ces difficultés ne sont pas même les seules, car il est 

 à peine possible de fixer toujours d'une manière iden- 

 tique la plaque k échauffer dans le courant d'air chaud, 

 ni de placer exactement de la même manière la substance 

 absorbante. Toute inclinaison de cette dernière déter- 

 mine une réflexion différente et entraîne par conséquent 

 une modification dans le passage de la chaleur. En tenant 

 compte de ces circonstances défavorables, les valeurs 

 obtenues offrent cependant une précision suffisante, car 

 elles ne diffèrent que de quelques centièmes. 



Considérations théoriques . 



Avant d'aborder le détail des expériences, il convient 

 d'entrer dans quelques considérations théoriques. 



Quand des rayons d'une espèce de chaleur déterminée 

 tombent perpendiculairement sur une plaque diathermane, 

 si I désigne la quantité ou l'intensité de ces rayons et R 

 la fraction qui en est réfléchie, (I — R) I représentera la 

 quantité de rayons qui pénètrent dans la plaque. Si 

 d'autre part on désigne par a la fraction de cette espèce 

 de chaleur qui pénètre au travers de l'unité d'épaisseur 

 de cette plaque, valeur qu'on peut appeler le coefficient 

 de passage ou de transmission, auijuel cas 1 — a serait 

 le coefficient d'absorption, la quantité de chaleur qui pé- 

 nètre au travers de l'unité d'épaisseur sera (I — R) I a. 

 Pour la seconde couche de même épaisseur on aura, 

 (i — R) I a- et pour n couches, (1 — R) I a°. Comme a 

 est toujours plus petit que 1,(1 — R) 1 a° s'approche tou- 

 jours plus de zéro k mesure que n croit, c'est-à-dire 

 à mesure que l'épaisseur augmente. Mais si l'on suppose 

 la plaque assez mince pour qu'il arrive encore de la chu- 



